Consultation du fichier Satellit.83p
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Contenu du fichier Satellit.83p
Description: satellites
Texte:
) Ellipse :
Une ellipse est l'ensemble des points dont la somme des distances à deux points fixes
( les foyers F et F' ) est constante :
PF + PF' = AA’ = 2a (AA’ grand axe , BB' petit axe)
Un cercle est une ellipse dont les deux foyers sont confondus. AA’ = BB' = D = 2 r
( r : rayon du cercle) , a = r
Remarque : Pour tracer une ellipse, on peut utiliser une ficelle de longueur 2a et on en fixe les extrémités avec 2 punaises à l'emplacement des foyers. On trace l'ellipse en tendant la ficelle avec le crayon et en tournant autour des foyers.
2) Repère de Frenet :
Ce repère mobile est défini par deux vecteurs unitaires et .
Le vecteur unitaire est tangent à la trajectoire et orienté dans le sens du mouvement.
Le vecteur unitaire est perpendiculaire à la trajectoire et orienté vers l'intérieur de la courbe.
III ) Les lois de Kepler :
1) Première loi de Kepler :
Dans le référentiel héliocentrique, la trajectoire du centre d'une planète est une ellipse dont le Soleil S est l'un des foyers.
2) Deuxième loi de Kepler :
Dans le référentiel héliocentrique, les aires balayées par le segment SP reliant le centre du Soleil S et celui de la planète P pendant des durées égales sont égales.
Les aires jaune et orange sont égales si elles sont balayées dans une même durée.
Si cette aire est centrée autour de A, la distance parcourue sur l'ellipse est alors la plus grande.
La vitesse en A, point le plus rapproché du Soleil est donc la plus grande..
Si cette aire est centrée autour de A', la distance parcourue sur l'ellipse est alors la plus petite.
La vitesse en A', point le plus éloigné du Soleil est donc la plus petite.
3) Troisième loi de Kepler :
Dans le référentiel héliocentrique, le rapport entre le carré de la période de révolution T d’une planète autour du soleil et le cube du demi-grand axe ( a = AA'/2 ) de l'ellipse est constant : T2 / a3 = constante
La constante ne dépend que de la masse du Soleil , elle est donc identique pour toutes les planètes du système solaire.
Cas d'une trajectoire circulaire : a = D / 2 (D : diamètre) , a = r . 3ème loi de Kepler : T2 / r3 = Cte
Les lois de Kepler sont valables pour les satellites de la Terre dans le référentiel géocentrique , ils ont une trajectoire circulaire dont le centre est celui de la Terre.
La constante figurant dans T2 / a3 = constante ne dépend alors que de la Terre.
IV ) Etude du mouvement circulaire uniforme d'un solide :
1) Vecteurs vitesse et accélération dans le repère de Frenet
La vitesse est tangente à la trajectoire : = v .
L’accélérationest la somme de composantes tangentielleT et normaleN
= d/dt = dv/dt . + (v2 / r ). (admis)
L'accélération est dirigée vers l'intérieur de la trajectoire.
aT = dv/dt : accélération tangentielle . aN = v² / r : accélération normale.
2) Mouvement circulaire uniforme :
Un solide de trajectoire circulaire à vitesse constante est animé d'un mouvement circulaire uniforme.
= v . . Sa valeur v est constante mais sa direction varie.
On a donc : dv/dt = 0 , aT = 0 , a = aN = v2 / r .
Remarque : v = r . ω où ω est la vitesse angulaire.
Période de révolution T (durée d’un tour) : v = P / T = 2 π. r / T ; T = 2 π. r / v
V ) Loi de gravitation universelle : (rappel)
Deux corps A et B (à répartition sphérique de masse) exercent l'un sur l'autre une force attractive gravitationnelle dirigée par la droite AB.
A / B = - B / A = - G . MAMB/ AB2 AB
AB : vecteur unitaire dirigé de A vers B.
G : constante de gravitation universelle : G = 6,67.10 - 11 U.S.I
Au voisinage de la Terre, cette force est appelée le poids .
F = P = m . g = G . m . MT / RT2 , g = G . MT / RT2
VI ) Etude du mouvement d'un satellite autour d'une planète
1) Satellite géostationnaire :
Il a une position fixe dans le référentiel terrestre, il est toujours à la verticale d'un même point de la Terre.
Pour être géostationnaire, un satellite doit avoir une trajectoire circulaire dans le sens de rotation de la Terre, dans un plan perpendiculaire à l'axe Nord-Sud et comme tout satellite terrestre, son centre est celui de la Terre, la trajectoire est donc dans le plan de l'équateur.
Sa période T de révolution doit être égale à celle de la Terre (≈ 24 h) et cela impose une altitude de 36 000 km.
2) Satellites autour de Saturne :
Titan, le plus gros satellite de Saturne, situé à une distance R de Saturne. L’excentricité orbitale des satellites étant très faible, on supposera leurs trajectoires circulaires.
Saturne (de centre S) et ses satellites sont des corps dont la répartition des masses est à symétrie sphérique.
Les rayons des orbites des satellites sont supposés grands devant leur taille.
On considère que la seule force gravitationnelle exercée sur Titan provient de Saturne.
Données : G = 6,67.10-11 S.I. : constante de gravitation universelle.
Titan : RT = 1,22.106 km (rayon de l’orbite de Titan).
Saturne : RS = 6,0.104 km (rayon de la planète Saturne) ; TS = 10 h 39 min (période de rotation de Saturne sur elle-même).
MS = 5,69.1026 kg (masse de Saturne).
1) Définir le référentiel d'étude.
2) Nommer la (les) force(s) extérieure(s) appliquée(s) au satellite Titan, de masse MT.
3) Schématiser Saturne, Titan, et la(les) force(s) extérieure(s) appliquée(s) sur Titan.
4) Donner l’expression vectorielle de cette(ces) force(s).
5) Exprimer l'accélération vectorielle du centre d’inertie T de Titan en précisant la loi utilisée.
6) On se place dans le repère orthonormé ( , ) centrée en T dans laquelle est un vecteur unitaire porté par la tangente à la trajectoire et orienté dans le sens du mouvement et un vecteur unitaire perpendiculaire à et dirigé vers l’intérieur de la trajectoire. = at . + an .
Donner les expressions littérales de at et de an en fonction de la vitesse v du satellite.
7) A quelle composante se réduit l’accélération vectorielle de Titan dans le repère ( , ) ?
Compléter le schéma précédent, avec le repère ( , ) et l’accélérationde Titan.
8) Montrer que le mouvement de Titan est uniforme.
9) Retrouver l’expression de la vitesse de Titan orbite autour de Saturne : v = (G.MS / RT)
Après le survol de Titan, la sonde Cassini a survolé le satellite Encelade en février 2005.
Dans le référentiel saturno-centrique, le satellite Encelade a un mouvement de révolution circulaire uniforme, dont la période (en jour terrestre), est TE = 1,37 et le rayon est RE.
10) Déterminer une relation liant la période T d’un satellite, sa vitesse v et le rayon R de son orbite. Sa vitesse de révolution autour de Saturne est donnée par : v = (G.MS / R)
11) Retrouver la troisième loi de Kepler T2 / RE3 = 4 π2 / (G.MS)
12) Déterminer la valeur du rayon RE de l’orbite d’Encelade.
On cherche à déterminer l’altitude h à laquelle devrait se trouver la sonde Cassini pour être saturno-stationnaire (immobile au-dessus d’un point de l’équateur de Saturne).
13) Quelle condition doit-on avoir sur les périodes TS (rotation de Saturne sur elle-même) et TC (révolution de Cassini autour de Saturne) pour que la sonde soit "satumo-stationnaire" ?
14) Montrer que l’altitude h de la sonde peut s'écrire : h = 3 (TC2.G.MS / (4 π2) – RS
15) Calculer la valeur de h.
Solution :
1) On utilise le référentiel saturno-centrique galiléen, solide formé par le centre de Saturne et les centres de 3 étoiles lointaines .
2) On néglige la force gravitationnelle exercée par le Soleil.
La force extérieure appliquée au satellite Titan est la force gravitationnelle S/T exercée par Saturne dirigée de T vers S.
3) Schéma
4) S / T = (G.MS.MT / RT2 ) .
5) On applique la 2ème loi de Newton au satellite Titan dans le référentiel saturno-centrique supposé galiléen. : S / T = MT .
(G.MS.MT / RT2 ) . = MT . ; = (G.MS / RT2 ) .
6) = at . + an . ; at = dv/dt et an = v2 / RT
7) = (G.MS / RT2 ) . = n ; se réduit à la composante n .
8) = at . + an . = dv/dt . + v2 / RT . =(G.MS / RT2 ) .
On a donc : dv /dt = 0 (1) et v2 / RT = G.MS / RT2 (2)
dv /dt = 0 , la vitesse est donc constante, le mouvement de Titan est uniforme.
9) (2) v2 / RT = G.MS / RT2 ; v2 = G.MS / RT ; v = (G.MS / RT)
10) Le mouvement du satellite Encelade est circulaire et uniforme.
Le périmètre du cercle est 2 π RE. v = 2 π RE / T ; T = 2 π RE / v
11) T = 2 π RE / v = 2 π RE . (RE / G.MS ) ; T2 = 4 π2 R3 / (G.MS) ; T2 / RE3 = 4 π2 / (G.MS)
12) RE3 = TE2 . G . MS / 4 π2 ; RE = 3 ( TE2 . G . MS / 4 π2 )
RE = 3 ( (1,37 x 24,0 x 3600)2 x 6,67.10-11 x 5,69.1026 / ( 4 x 3,142) ) = 2,38.108 m = 2,38.105 km
13) Il faut que les périodes TS et TC soient égales pour que la sonde soit "saturno-stationnaire"
14) 3ème Loi de Kepler : TC2 / (RS + h)3 = 4 π2 / (G.MS)
(RS + h)3 = TC2 . G . MS / 4 π2 ; RS + h = 3 ( TC2 . G . MS / 4 π2 )
h = 3 (TC2.G.MS / (4 π2) – RS = 3 (TS2.G.MS / (4 π2) – RS
15) h = 3 ((10 x 3600 + 39 x 60)2 x 6,67.10-11 x 5,69.1026 / ( 4 x 3,142)) - 6,0.107 = 5,2.107 m
h ≈ 52 000 km ( Ce résultat est du même ordre de grandeur que l'altitude d'un satellite géostationnaire de 36 000 km )
[ Langue: fr - Auteur: NC (termS) ]
Utilisation du fichier sur une calculatrice
Pour pouvoir lire ce fichier sur une calculatrice Ti82, Ti83, ou Ti83+, vous devez télécharger les
deux programmes ci-dessous:
- Si vous possédez une Ti83 ou une Ti83+:
- Si vous possédez une Ti82:
Suivez à présent ces étapes :
- Si vous possédez une Ti83 ou une Ti83+:
- Décompressez les fichiers ion.zip et txtviewAV.zip à l'aide d'un utilitaire du type Winzip.
- Ouvrez votre logiciel de transfert Ti-PC, puis connectez votre cable (si vous n'en possédez pas, vous pouvez
en acquérir un à partir de 6 euros sur les enchères de france83.com: voir la pub en haut de la page).
- Envoyez les fichier Ion.83g (ou ion.8xg si vous avez une Ti83+), Txtview.83g (ou Txtview.8xg si vous avez une Ti83+) et Satellit.83p sur votre calculatrice.
- Sur votre calculatrice, lancez le programme nommé "ION", un programme nommé "A" est généré.
- Lancez le programme nommé "A". "Textview" apparait alors dans le menu qui s'affiche. Cliquez dessus.
Vous voyez un nouveau menu s'ouvrir. La description du programme que vous venez de télécharger y apparait.
Cliquez dessus. Votre texte s'affiche sur l'écran !
- Si possédez une Ti82:
- Décompressez les fichiers crash.zip et txtview82.zip à l'aide d'un utilitaire du type Winzip.
- Ouvrez votre logiciel de transfert Ti-PC, puis connectez votre cable (si vous n'en possédez pas, vous pouvez
en acquérir un à partir de 6 euros sur les enchères de france83.com: voir la pub en haut de la page).
- Envoyez les fichiers Crash.82b (attention ceci effacera toutes les données enregistrées sur votre calculatrice!) puis TxtView.82p et Satellit.83p sur votre Ti
- Lancez le programme nommé "Crash". "Textview" apparait alors dans le menu qui s'affiche. Cliquez dessus.
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Options relatives à textview
Une fois les étapes précédentes réalisées, vous voilà sur le programme textview.
Ce programme propose plusieurs options qui vous permettent de lire le fichier que vous venez de télécharger.
Voici les boutons de votre calcultrice à presser pour obtenir l'action indiquée:
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