Consultation du fichier Physique.83p
Vous pouvez télécharger ce fichier en cliquant sur le lien ci-dessous:
Utilisateurs de Netscape, après avoir cliqué sur ce lien,
une page de type texte avec de nombreux caractères peut s'afficher. Cliquez alors sur
Fichier/Enregistrez sous. Sélectionnez un dossier et tapez ".83p" puis validez.
Votre fichier est alors téléchargé sur votre disque dur.
Contenu du fichier Physique.83p
Description: Physique
Texte:
ONDE
Perturbation
Variations d'une propriétémécanique (vitesse,position ou energie) des pts d'1
milieu matériel
Source onde
point d'où part la perturbation
Onde mécanique progressive
phénomène de propagation d'une perturbation dans un milieu materiel,sans transport de matiere
v=M1M2= d
t
v en m.sª1
en s
d en m
=t'-t
Célérité d'une onde
rapport entre la distance parcourue par l'onde et laduree t ou mise pour parcourir cette distance
Onde transversale
onde dont la direction de déplacement de la matière est perpendiculaire à la propagation de l'onde
Onde longitudinale
onde dont les directions de déplacement temporaires de matière et de propagation sont les mêmes
Transmission onde mécaniqu
se transmet de proche en proche dans le milieu matériel de propagation
Onde à 1 dimension
onde se propageant dans 1 seule direction
Onde mécanique périodique
phénomène qui accompagne la propagation dans um milieu matériel d'une perturbation se reproduisant à desintervalles de temps réguliers
Périodicité temporelle d'une onde progressive
on appelle période temporelle T la durée qui separe l'arrivée de 2 perturbations successives en un meme pt du milieu.
f=1/T
f en Hz
T en sª1
Double périodicité d'une onde sinusoidale
Periodicite temporelle
voir plus haut, Fréquence (notée ” ou f) de l'onde sinusoïdale est celle imposée par la source
Periodicite spatiale
elle est appelee longueur d'onde ‰, c'est la distance séparant 2 pts consécutifs vibrant en phase.
‰=v*T » ‰=v/f
( f (ou ”) = v/‰ )
‰ en m
v en m.sª1
T en s
f en Hz
[‰]=[L]*[T-1]*[T]= [L]
=> homogène à une distance
Remarques générales
-2 onde peuvent se croiser sans se perturber
-Pour plus de précision,on prend des mesures sur plusieurs longueurs d'onde
Diffraction
lorsqu'1 onde progressive sinusoidale rencontre un obstacle ou ouverture de petite dimension, la propagation de l'onde est modifiée et l'onde est deformée.
Plus l'obstacle est petit,plus la diffraction est importante.
Milieu dispersif
milieu dans lequel la célérité d'une onde sinusoidale dépend de sa fréquence
LA LUMIERE,NATURE
ONDULATOIRE
La lumière est une onde électromagnetique,elle peut se déplacer en l'absence de matière,étant diffractéeelle peut-etre considérée comme une onde.
On appelle radiation lumineuse une onde caracterisée par:
-sa fréquence
-sa longueur d'onde ‰ (distance parcourue par une onde dans le vide en une période)
‰=C*T
=C/f
( C célérité ds le vide)
Une lumière monochromatique est constituée d'un seul type de radiation lumineuse de longueur d'onde dans le vide donnée et correspond à une seule couleur.
Une lumière polychromatique est constituée d'un gd nb de radiations lumineuses de longueurs d'onde ds le vide differentes.
| visible |
U.V <------------->I.R
400 800 nm
violet/bleu rouge
1 nm = 10-6 m
Lorsqu'un faisceau de lumiere //,de longueur d'onde ‰, traverse une fente de longueur a,l'ouverture ou écart angulaire ˆ entre le centre de la tâche centrale et le milieu de la 1ère extinction est donné par la relation:
Diffraction
d largeur tâche centrale (m)
D distance fente/écran (m)
ˆ écart angulaire (rad)
‰ longeur d'onde (m)
a largeur fente ou fil (m)
tan(ˆ)=d/ 2D
quand ˆ petit
=> ˆ= d = ‰
2D a
ni(‰i)= C
Ci
n indice de réfraction
=> pas d'unité
C célérité vide m.s-1
Ci célérité milieu m.s-1
n1sini1=n2sini2
les milieux transparents st dispersifs
Les célérités sont différentes selon les fréquences
Le phénomène de dispersion de la lumière explique la décompo de la lumière par un prisme
=> rouge moins dévié que violet
RADIOACTIVITE
A nb de masse =nb nucléons
Z nb de charges=nb protons
d'où
A-Z = nb de neutrons
AZX
Unite de masse atomique u:
1u=1.660540*10-27kg
Isotopes
des noyaux st isotopes s'ils possedent le meme nb de protons mais des nb de nucléons differents.Ils ont donc même nb de charges Z mais des nb de masse A différents
Ex: 614C et 612C
Radioactivité
lorsqu'un noyau AZX est instable il subit une transformation spontanée aboutissant à la formation d'un nouveau noyau A'Z'Y.Ce phénéomene est appele radioactivité découverte par Henri Becquerel en 1896
Radioactivité €
les noyaux st dits radioactifs € s'ils emettent des noyaux d'Helium 42He particule positive appelée particule €
Radioactivité ª
Des noyaux st dits radioactifs ª s'ils émettent des particules qui sont
des électrons notés 0-1e
Radioactivité +
des noyaux st dits radioactifs B+ s'ils émettent despositons notes 01e particules positives portant une charge +e
Emission gamma
lors d'une désintégration € ou le noyau fils est généralement dans un état instable dit eéat excité
La desexcitation du noyau fils produit le rayonnement gamma
‰ représente la probabilité de désintégrations d'un noyau par unité de tps
„N=-‰*N*„t
‰= -„N
N*„t
avec
„N variation nb noyaux
‰ constante radio s-1
„t durée désintégr. s
A activité Becquerel (Bq)
=> 1 désintégration / s
Loi de décroissance radioactive:
N(t)=N0*e-‰t
A(t)=A0*e-‰t
A(t)= d N = ‰*N(t)
dt
N0 nb de noyaux à t=0
Demi-vie
La demi-vie t1/2 d'un échantillon de noyau radioactif est la durée au bout de laquelle la moitié des noyaux initialement présents a été desintegrée.Elle s'exprime en seconde
à t1/2:
N(t1/2)=N0 =N0* eª‰*t1/2
2
ln 1/2 =-‰*t1/2
t1/2 = -ln 1/2 = ln 2
‰ ‰
La cst de tps est l'inverse de la cst radioactive
=1/‰
»t1/2 = * ln 2
en s
La tangente à la courbe
N=f(t) à la date t=0 coupel'axe des abscisses à t=
ENERGIE NUCLEAIRE
Tout corps au repos,du seul fait de sa masse,possèdeune énergie de masse E donnée par la relation d'Einstein
E=mC2
E en J
m en Kg
C en m.sª1
C=3,00 *108 m.sª1
1 eV=1.6*10-19J
1 MeV=1.6*10-13J
1u=1.66054*10ª27kg
Le défaut de masse d'un noyau noté „m est la différence entre la masse des nucléons,sépares au repos et la masse du noyau au repos
„m=mréactifs- mproduits
„m=Zmp+(A-Z)mn-mX
„m > 0
mp masse d'1 proton
mn masse d'1 nucléon
mX masse noyau
soit tout en kg soit tout en u
Energie de liaison
l'énergie de liaison El d'un noyau est l'énergie qu'il faut lui fournir pour
le dissocier en nucléons
isolés et immobiles
El=„m*C2
El en J
„m en kg
C en m.sª1
El par nucleons
c'est le quotient de l'énergie de liaison du noyau par le nb de nucléons du noyau
El en MeV.nucleonsª1
A
Plus El/A est grand, plus noyau stable
Fusion
il y a fusion nucléaire lorsque 2 noyaux légers s'unissent au cours d'un choc pour former un noyau plus lourd et + stable
Fission
c une réaction nucléaire dans laquelle un noyau lourd (A>200) se divise en 2 noyaux plus legers ss l'impact d'un neutron.Le noyaususceptible desubir une fission est dit fissible, nécessite un neutron qui en produit d'autres
=> réaction en chaîne
On appelle énergie liberée= quantité d'énergie importante
E= „E *C2
= mprod-mreact *C2
E en J
mprod et mreact en Kg
C en m.sª1
DIPOLE RC
UPN = E-ri
Flèches tension opposées à l'intensité
sauf pour le générateur
Lorsqu'on bascule l'interrupteur pour fermer le circuit, le condensateur se charge
Condensateur
C
qa qb
-| |-
+ -
En charge
L'armature réliée au pôle + est positive
L'armature réliée au pôle - est négative
i= dq
dt
q charge en C
t durée en s
i intensité en A
q= C * Uc
C Capacité du C (Farrads)
Uc tension aux bornes de C
constante de temps
=RC
Loi des dipôles
U=Ri
U tension aux bornes du dipôle
en Volt (V)
R résistance en Ohm (“)
i intensité du courant (A)
[R*C]=[U] * [q]
[I] * [U]
=[U] * [I*T]
[I] * [U]
=[T]
homogène à un temps
2 méthodes pour trouver
-tangente à l'origine
-méthode des 63% => charge
37% => décharge
Condensateur chargé pour
t = 5
Energie emmagasinée
Ec= 1 C*Uc2
2
En appliquant la loi d'additivité des tensions et en appliquant la résistance en convention récepteur, on obtient :
Charge
UPN = UAB + UBC
E = Ri + Uc
E = R dq + Uc
dt
E = RC dUc+ Uc
dt
Equation différentielle du 1er ordre
Détermination de A et B qd Uc=A+B*—ªt/(RC)
Pour A:
lim A+B—ªt/(RC)= A,
t»¸
car lim —ªt/(RC)=0,
t»¸
Pour B:
initialement:Uc(0)=0 V car le
condensateur est déchargé.
or Uc(0)=A+B car —0=1
» A+B=0 » B=ªA
Solution de la forme
Uc(t)=E(1-e-t/)
autre forme d'exercice:
Détermination de A et qd E=RC dUc+Uc
dt
Uc=A(1-—ªt/)
E=RC d(A(1-—ªt/))+ A(1-—ªt/)
dt
E=RC*A*—ªt/+A-A —ªt/
E-A=A—ªt/*(RC/-1)
equivaut: RC/-1=0 »= RC et A=E
Décharge
loi d'additivité des tensions
Uc + Ri = 0
Uc + RC dUc = 0
t
Uc= E*e-t/RC
En régime permanent
Uc(t) = E
i = 0
et di = cste
dt
En charge i > 0
sens électrons opposés au sens du courant
décharge i < 0
sens électrons même sens que le courant
METHODE D'EULER:
E = RC dUc+ Uc
dt
Un+1= Un + (duc) n *„t
(dt)
avec (duc) n = E-Un
(dt) RC
-La courbe representee par la méthode d'Euler est d'autant + proche de celle de la solution analytique de l'équatiion différentielle que le pas „t est faible
-Grand „t:donne en peu de calcul l'allure de la courbe mais assez loin de celle de la courbe analytique
-Petit „t:donne courbe très proche de solution analytique mais bcp de calculs
DIPOLE RL
bobine
L,r
-””””-
L inductance (Henry)
r résistance interne (“)
UL=ri + L di
dt
di => A.s-1
dt
Constante de temps
durée nécessaire à l'établissement
ou au retrait du courant
=L/R
[L]=[(U*T)/I]
[R]=[U/I] d'où
[L/R]=[T]
On mesure l'intensité grâce à la tension aux bornes de la résistance
car UR= Ri
établissement du courant
Loi d'additivité des tensions
UPN=UL+UR
E= ri + L di +Ri
dt
en posant R'=R+r alors,
E= R'i+L di
dt
i(t)=A—kt+B
on remplace i dans expression précédente
» L*Ak*—kt+R'(A—kt+B) =E
L*Ak—kt+R'A—kt=E-RB
A—kt(Lk+R)=E-RB
égalite verifiee qq soit t si:
Lk+R=0 » k=ªR/L
E-RB=0 » B=E/R
» i(t)=A—ªR/L*t+E/R
conditions initiales:
a t=0:
i(0)=0 » A—0+E/R=0
» A=-E/R
solution
» i(t)=E *(1-—ªR/L*t)
R
annulation du courant
Loi d'additivité des tensions
L di + Ri = 0
dt
i(t)=A—kt+B
on remplace i dans expression:
L*Ak—kt+R(A—kt+B)=0
» A—kt*(Lk+R)=ªRB
égalité vérifiée qq soit t si
Lk+R=0 »k=ªR/L
RB=0 » B=0
i(t)=A—ªR/L*t
conditions initiales:
a t=0:
i(0)=A—0
=A =E/R
solution
» i(t)=E *—ªR/L*t
R
énergie emmagasinée
EL=1/2*Li2
DIPOLE RLC
-Période propre
T(0)=2Τ(LC)
-Régime de fctt est pseudo périodique si R+r est faible (= léger amortissement)
-Régime est apériodique si R est tres grand (=très fort amortissement)
+T'(0)=T(0) si R+r tres faible
+Um:amplitude de la tension
-La pseudo periode T est la durée entre r passages consécutifs par la veleur 0de la tension Uam,celle-civariant dans le même sens
Entretien des oscillationsgrâce à l'ajout d'une résistance négative
amortissement: perte d'énergie par effet joule
(E = R.I2.„t)
T0=2Τ(LC)
[LC]=[U/(A*Tª1)]*[A*T/U] =[T]2
[§(LC)]=[T] homogène à un tps
D'après la loi d'additivité des tensions:
UC+ UL = 0 <=> (1)
UL= L di et i= C*dUc
dt dt
d'où
UL=LC*d2UC
dt2
en remplacant dans (1)
LC*d2UC + UC= 0
dt2
Cette équation admet
une solution
UC=UMcos(2Œ*t + ‘0 )
To
… phase à l'origine des temps (rad)
Um amplitude de UC (V)
Conditions initiales
pour t=0 alors i(0)=0
alors,
UC=E*cos(2Œ*t)
T0
avec E= Um
i= CE*2Œ *sin 2Œt
T0 T0
Etot=EC+EL
=1/2*C*Um2
=1/2*L*im2
=1/2*CUc2+1/2*Li2
Compléments
Montrer que T0=2Τ(LC)
d^2*Uc + 1 = 0
dt^2 LC
uc=Umcos(2Œ/T0*t)
»ªUm 4Œ^2/T0^2+ 1/(LC) Umcos((2Œ*t^T0)=0
(Um cos((2Œ/T0*t))*(ª4Œ^2/T0^2+1/(LC))=0
Eq diff verifiee qq soitt si:
ª4Œ^2/T0^2+1/(LC)=0
» T02=4Œ2*LC
T0=2Τ(LC)
Trouve valeur 2 Fi0 et Aqd uc=Acos(2Œ*t/T0+Fi0)
conditions initiales:
condensateur charge
»t=0: uc=Umax=Um
i(0)=0
i(t)=dq/dt
=Cduc/dt
=CA[ª2Œ/T0sin(2Œ*t/T0+Fi0)]
i(t)=ªCA*2Œ/T0 sin(2Œt/T0+Fi0)
Pr t=0:
uc(0)=A cos(Fi0)=Um
i(0)=ªCA*2Œ/T0 sin(Fi0)=0
soit Fi0=0 » cos(Fi0)=1 » A=Um
soit Fi0=Œ » cos(Fi0)=ª1 » A=ªUm
impossible car Um est une amplitude positive
DC Fi0=0 et A=UM
LOIS DE NEWTON
vitesse instantanée
v2=M1M3=M1M3
„t 2
v2= M1M3= OM3-OM1
„t t3-t1
v2 direction: tangente à la trajectoire en M2
sens: celui du mvt
pt d'app: M2
norme : v2
1ère Loi de Newton ou principe d'inertie
Dans un référentiel galiléen,si la somme des forces extérieures qui s'exercent sur un système est nulle(systme pseudo-isolé), alors son centre d'inertie est animé d'un mvt reectiligne et uniforme.
réf.galiléen
référentiel dans lequel le principe d'inertie est vérifié
Ž Fext = 0 <=> VG = cste
mm direction
mm sens
mm valeur
cas particulier si VG = 0
=> système au repos
2ème Loi de Newton
Dans un réf galiléen, la somme vectorielle des forces extérieures appliquées à un système est égale au produit de la masse m du solid par le vecteur accélération aG de son centre d'inertie
=> Ž Fext = m*aG
3ème Loi de Newton ou principe
des actions réciproques
Deux corps A et B étant en interaction, la force FA/B exercée par A sur B et la force FB/A ont mm direction, mm valeur mais sont de sens opposés.
FA/B = - FB/A
FA/B = FB/A
vecteur accélération aG traduit les variations du vecteur vitesse VG du centre d'inertie
„VG= aG = dVG
„t dt
détermination graphique :
(s'obtient par construction)
a1= V2-V0= „V =>m.s-1
t2-t0 „t=> s
CHUTE VERTICALE
Chute verticale
mvt où un solide est uniquement soumis à son poids P
g varie avec la latitude et l'altitude
P=m*g P=m*g
(verticale, vers la terre, centre de gravité G)
Le champ de pesanteur est dit "uniforme" dans une région de l'espace si le vecteur champ de pesanteur g est constant en direction, sens et valeur
Poussée d'Archimède
FA (verticale
vers le haut
centre de gravité)
valeur égale au poids du volume du fluide déplacé
FA=mfluide*g
FA=*V*g
FA=-*V*g avec
p masse volumique kg.m-3
V en m3
Force de frottements
Un solide en mvt subit des forces de frottements
colinéaire sens contraire à V0
pour vitesse faible:
f=k*VG
pour vitesse importante:
f=k*VG2 => m.s-1
APPLICATION
2nd Loi de Newton ŽFext = m*aG
=> P + FA + F = m*aG
Projection sur axe Oz
Pz + FAz + Fz = maz
=> mg-pVg-f=mdvz
dt
dvz = g(1-pV-f)
dt m m
Conditions initiales
lacher : t=0
F=0 P>>FA, VG augmente
puis F augmente avec VG
Pendant régime transitoire
P > FA + F
Pendant régime permanent
V=Vlim = cste et
P= FA + F
Durée de chute longue
»forces se compensent
P + FA + F = 0
chute verticale libre » uniquement P
Ž Fext = m*aG
aG = dvG
dt
projection sur axe Oz
az=g par intégration
vz=g*t par intégration
z=1/2*g*t®
SATELLITES ET PLANETES
mvt planètes
»réf.héliocentrique
mvt satellites
»réf.géocentrique
|--------|
| x x | ellipse
2b| F F'|
|--------|
2a
PF+PF'= cste
=2a
F et F': foyers
LOIS DE KEPLER
1ère loi: loi des orbites
Dans le réf. héliocentrique,la trajectoire d'une planète est une ellipse dont le centre du soleile est l'un des foyers.
Rq: à l'exception de Pluton & Mercure les trajectoires des planètes sont quasi circulaires
2ème loi: loi des aires
Le rayon vecteur SP qui joint le centre du soleil au centre P de la planète balaie des aires égales pendant des durées égales.
La vitesse d'une planète est d'autant + grande qu'elle est proche du soleil.
3ème loi: loi des périodes
Le rapport entre le carré de la période dé révolution T d'une planète autour du soleil et le cube du demi-grand axe de l'ellipse est constant
T®=cste=K =>commune à toutes les planètes
Mvt circulaire uniforme
=> trajectoire cercle,
v=cste
v tangent trajectoire
sens mvt
valeur v*t
aG: radial, centripète
direction celle du rayon
sens vers centre O
valeur a = v® »m.s-2
R
a(t)= v® * n
R
a et v non constants
car direction
mais valeur cste
”= V a=”®*R
R
»vitesse angulaire
Loi de gravitation universelle
On suppose ici la répartition sphérique de masse,
et que ce sont des objets ponctuels.
FA/B = FB/A = G.ma.mb
d2
FA/B = - FB/A
= - G.ma.mb * uAB
d®
G: 6,67*10-11 SI N.m2.kg-2
d2 en m
ma et mb kg
2nd Loi de Newton ŽFext = m*aP
Fs/p = - G.ms * usp = aP
r®
Mouvement circulaire
a=v2* n
r
v2= G.ms » v2= G.ms
r r® r
» v =§ (G.Ms)
r
Période de révolution
( période rotation)
T=2Œr= 2Œr = 2Œr§r
v §G.Ms §G.Ms
r
T=2Τ r3
G.Ms
Démonstration 3ème loi
T2=cste
a3
trajectoire circulaire
a=r
T2=cste
r3
T=2Œ§r3 »T2 = 4Œ2r3
§G.Ms G.Ms
T2= 4Œ2r3= cste K
r3 G.Ms
Pour un satellite
r= RT + h
satellite géostationnaire
»immobilité apparente par
rapport au sol terrestre
(altitude = 36000 km)
»mvt plan équatorial,mm
sens rotation que terre et
période révolution égale àcelle de la terre T = 24h
SYSTEMES OSCILLANTS
système mécanique dont le
mvt est périodique, identique à des intervalles de
temps égaux. S'effectue de
part et d'autre d'une posi
tion d'équilibre stable
pendule pesant
système mécanique pouvant
osciller dans un plan vertical autour d'un axe hori
zontal, ne passant pas parson centre d'inertie
pendule simple
constitué d'un objet ponctuel de masse m suspendu à
un pt fixe par l'intermédiaire d'un fil inextensiblede longueur l et de masse
négligeable
isochronisme des petites
oscillations
Pour une amplitdude assez petite,la période propre d'un pendule simple est
alors indépendante de l'amplitude ˆm,les oscillation
sont dites isochrones
frottements
»amortissement
»diminution amplitude
T0=2Τl/g
l longueur du fil (m)
g cste gravitation
force de rappel F
Pour un système solide/ressort, cette force tend à
ramener le solide à sa
position d'équilibre
directo axe du ressort
sens opposé déformation
pt d'app pt d'att ressort
valeur F=k*|x|
F=-kx*i
k raideur du ressot N.m°
bilan forces
poids P
réaction R support
force rappel F
Ž Fext = m*aG
Projection sur l'axe xx'
Px + Rx + Fx = m*ax
Px, Rx orthogonaux xx' =0
et comme Fx=-kx alors,
m*ax=-kx
» m*d2 x + kx = 0
dt2
» d2 x + kx = 0 <=> (I)
dt2 m
solution de la forme
x(t)=xmcos(2Œ*t +‘0)<=>(1)
To
xm amplitude oscillato (m)
on dérive 2 fois (1)
» d2 x= -4Œ2*xm*cos 2Œ*t
dt2 T02 T0
» d2 x= -4Œ2*x
dt2 T02
en remplaçant dans (I)
T0=2Τm/k
[T0]= §( [M] ) =[T]
[M].[T]2
N.m° = kg.m.s-2 * m°
= kg.s-2
Détermination xm et ‘0
avec conditions initiales
»x(0)=x0
»v(0)=0
à t0=0
x(0)=x0=xmcos‘0
v(0)=-xm2Œ sin ‘0 =0
T0
sin ‘0=0 si ‘0=0
» cos‘0=1 »x(0)=xm=x0
ou
sin ‘0=Œ
» cos‘0=-1 »x(0)=xm=-x0
impossible car xm>0 d'où
»‘0=0 et xm=x0
»x(t)=xm*cos2Œ*t
T0
résonance ou
oscillations forcées
On appelle excitateur E
un systèmé périodique qui
impose sa période au
système oscillant
On appelle résonateur R le
système oscillant qui subi
des "oscillations forcées"
à la fréquence de
l'excitateur
FE=FR
et quand FE=F0
(avec F0 fréquence propre
du résonateur) alors,
»xm est maximum: résonance
Un système oscillant entre
en résonance lorsqu'il est
excité à une fréquence voi
sine de sa fréquence propr
et à la résonance, l'ampli
tude oscillations sera max
ASPECTS ENERGETIQUS
travail WAB(F) d'une forcecste F dont le pt d'app se
déplace de A à B,est égal
au produit scalaire
WAB(F)=F*AB*cos(F,AB)
WAB(F) en J
travail moteur
0< € < Œ/2 » cos € > 0
» WAB(F) > 0
travail résistant
Œ/2< € < Œ » cos € < 0
» WAB(F) < 0
cas particulier
€= Œ/2 » cos € = 0
» WAB(F) =0 pas de travail
travail du poids
P=mg=cste
WAB(P)= mg (zA-zB)
= mg(zinitiale-zfinale)
(zA-zB) en m
dW(F)=F*dl
dW(T)=T*dl=T*dx*i
=kx*i*dx*i
dW(T)=kx*dx
avec T=kx*i
2 méthode de détermination
Par intégration
WAB(T)=·ABdW(T)=·ABkx*dx
=[1/2*kx2]BA
=1/2kx2B-1/2kx2A
Méthode graphique
WAB(T)= 1/2kx2B-1/2kx2A
= 1/2k(x2B - x2A)
Le travail de la tension T
entre 2 allongements xA et
xB est égal à la somme de
toutes les aires situées
sous la droite entre xA et
xB, cad l'aire du trapèze
ABCD
Energie potentielle de
pesanteur
axe orienté vers le haut
Epp= m*g*z
J kg*m.s-2*m
„Epp= EppB- EppA
=mg(zb-za)
=mg(zfinale-zinitiale)
= -WAB(P)
Energie potentielle elastique
Epel d'un ressort
Ȏnergie qu'il emmagasine
du fait de sa déformation
„Epel= EpelB- EpelA
= WAB(T)
=1/2kx2B-1/2kx2A
Epel= 1/2*k*x2
si ressort non étiré
Epel= 0 ( » car x=0)
Energie cinétique
EC=1/2*m*VG2
„Ec= EcB- EcA
= Ž WAB(F ext)
Energie mécanique
Em = Ec + Epp
=1/2*m*v2 + mgz
sans amortissement
Em = cste
L'énergie mécanique d'un
projectile dans un champ
de pesanteur uniforme est
la somme de son énergie
cinétique et de son énergi
potentielle de pesanteur
OUVERTURE PHYSIQUE
QUANTIQUE
La mécanique de Newton
n'est pas utilisable à
l'échelle atomique
Interaction electrostatik
FA/B = - FB/A
FA/B = FB/A
= K|qa*qb|
d2
avec qa et qb en C
K constante de gravitation
K=8,99.109 N.m2.C-2
si qa*qb < 0
forces sont attractives
si qa*qb > 0
forces sont répulsives
Quantification de
l'énergie lumineuse
chaque radiation lumineuse
transporte un grain d'éner
gie „E
=> photons
„E = EN - EP
= h * f
= h * c
‰
h constante de Planck
h=6,62.10-34 J.s
f fréquence en hertz
c célérité dans le vide
[ Langue: fr - Auteur: NC (NC) ]
Utilisation du fichier sur une calculatrice
Pour pouvoir lire ce fichier sur une calculatrice Ti82, Ti83, ou Ti83+, vous devez télécharger les
deux programmes ci-dessous:
- Si vous possédez une Ti83 ou une Ti83+:
- Si vous possédez une Ti82:
Suivez à présent ces étapes :
- Si vous possédez une Ti83 ou une Ti83+:
- Décompressez les fichiers ion.zip et txtviewAV.zip à l'aide d'un utilitaire du type Winzip.
- Ouvrez votre logiciel de transfert Ti-PC, puis connectez votre cable (si vous n'en possédez pas, vous pouvez
en acquérir un à partir de 6 euros sur les enchères de france83.com: voir la pub en haut de la page).
- Envoyez les fichier Ion.83g (ou ion.8xg si vous avez une Ti83+), Txtview.83g (ou Txtview.8xg si vous avez une Ti83+) et Physique.83p sur votre calculatrice.
- Sur votre calculatrice, lancez le programme nommé "ION", un programme nommé "A" est généré.
- Lancez le programme nommé "A". "Textview" apparait alors dans le menu qui s'affiche. Cliquez dessus.
Vous voyez un nouveau menu s'ouvrir. La description du programme que vous venez de télécharger y apparait.
Cliquez dessus. Votre texte s'affiche sur l'écran !
- Si possédez une Ti82:
- Décompressez les fichiers crash.zip et txtview82.zip à l'aide d'un utilitaire du type Winzip.
- Ouvrez votre logiciel de transfert Ti-PC, puis connectez votre cable (si vous n'en possédez pas, vous pouvez
en acquérir un à partir de 6 euros sur les enchères de france83.com: voir la pub en haut de la page).
- Envoyez les fichiers Crash.82b (attention ceci effacera toutes les données enregistrées sur votre calculatrice!) puis TxtView.82p et Physique.83p sur votre Ti
- Lancez le programme nommé "Crash". "Textview" apparait alors dans le menu qui s'affiche. Cliquez dessus.
Vous voyez un nouveau menu s'ouvrir. La description du programme que vous venez de télécharger y apparait.
Cliquez dessus. Votre texte s'affiche sur l'écran !
Options relatives à textview
Une fois les étapes précédentes réalisées, vous voilà sur le programme textview.
Ce programme propose plusieurs options qui vous permettent de lire le fichier que vous venez de télécharger.
Voici les boutons de votre calcultrice à presser pour obtenir l'action indiquée:
- (quand vous êtes sur ION ou sur CRASH (Ti82), cliquez sur [MODE] pour quitter ION)
- Quand vous êtes dans le menu principal de Textview:
- [flèche "haut"] : faire monter le curseur de sélection
- [flèche "bas"] : faire descendre le curseur de sélection
- [flèche "droite"] : change de page (s'il y'a plus de 9 fichiers sur la calculatrice)
- [CLEAR] : retourner vers ION
- Quand vous lisez un fichier avec textview:
- [flèches] : faire défiler le texte sur l'écran
- [DEL] : aller en haut de la page
- [STAT] : aller en bas de la page
- [2nd] + [flèche "gauche"] : aller à gauche de la page
- [2nd] + [flèche "droite"] : aller à droite de la page
- [TRACE] : retour au début du texte
- [GRAPH] : aller à la fin du texte
- [MODE] : retour à la ligne automatique
- [X,T,0] : afficher le texte en plus petit
- [Y=] : inverser les couleurs de l'écran
- [CLEAR] : retour vers le menu principal de Textview
- IMPORTANT: ne pressez jamais [2nd], [ON] pour éteindre votre calculatrice alors que vous êtes
encore sous txtview, sans quoi votre calculatrice "plantera" et toutes les données enregistrées en mémoire seront perdues !
TTT, Text To Ti, est un programme réalisé par guillaume renard (france83.com) adapté
du logiciel calctext de kouri (encore merci kouri!). Tous droits réservés à leurs auteurs. Les images et les textes du site sont
protégés par copyright. © Guillaume Renard - 2002. Ti82, Ti83, Ti83+ sont des
marques déposées par le groupe Texas Instrument. France83.com,
le logiciel TTT, Text To Ti, et son auteur ne sont, en aucun cas, affiliés ou partenaires avec le groupe Texas Instrument.
|
|
|
